тому я вважаю , що утримання -го порядку - це ім'я згорнутесь проти себе разів.нпрямої(t - Т/ 2Т)н
Вікіпедія не є остаточним посиланням на все, але я щось там нюхав. розглянути вибірки та реконструкцію (будь-яка формула Шеннона Віттакера). якщо вихідний смуговий вхід дорівнює а вибірки - що смуговий вхід можна реконструювати з зразків за допомогоюx ( t )x [ n ] ≜ x ( n T)
x ( t ) =∑n = - ∞∞x [ n ] sinc (t - n TТ)
який є виходом ідеального фільтру з цегляної стіни з частотною характеристикою:
Н( f)= rect( fТ)= {1| f| <12 Т0| f| >12 Т
коли керується ідеально вибірковою функцією
хс( t )= x ( t ) ⋅∑n = - ∞∞δ(t - n TТ)= x ( t ) ⋅ T∑n = - ∞∞δ( t - n T)= Т∑n = - ∞∞x ( t ) δ( t - n T)= Т∑n = - ∞∞x ( n T) δ( t - n T)= Т∑n = - ∞∞x [ n ] δ( t - n T)
тож коли переходить у , то виходить . - фактор необхідний для того , що коефіцієнт посилення в смузі пропускання фільтра реконструкції, представляє собою безрозмірне або 0 дБ.хс( t )Н( f)x ( t )ТН( f)1
це означає, що імпульсна характеристика цього ідеального фільтру з цегляної стіни є
год ( т )=Ж- 1{ Н( f) }=1Тsinc(тТ)
реконструйований єx ( t )
x ( t ) = h ( t ) ⊛хс( t )
ми точно не можемо усвідомити цей фільтр реконструкції, оскільки він не є причинним. але з достатньою затримкою ми зможемо наблизитися і наблизитись із затримкою причинної .год ( т )
тепер практичний ЦАП не наближається особливо, але оскільки він просто виводить значення вибірки за період вибірки одразу після вибірки, вихід ЦАП виглядає таким чиномx [ n ]
хЦАП( t ) =∑n = - ∞∞x [ n ] rect (t - n T-Т2Т)
і його можна моделювати як фільтр з імпульсною реакцією
годZOH( t ) =1Тпрямої(t -Т2Т)
керується тим самим . томухс( t )
хЦАП( t ) =годZOH( t ) ⊛хс( t )
а частотна характеристика фільтра, що мається на увазі, є
НZOH( f)=Ж- 1{годZOH( t ) }=1 -еj 2 πfТj 2 πfТ=еj πfТsinc( fТ)
відзначте постійну затримку напівпроби у цій частотній характеристиці. ось звідки походить затримка Нульового порядку .
Таким чином, хоча ZOH має той самий коефіцієнт посилення постійного струму, що і ідеальна реконструкція цегляної стіни, але не той самий коефіцієнт посилення на інших частотах. крім того, зображення в не повністю збиті, як це було б із цегляною стіною, але вони трохи биті.хс( t )
так чому, в POV часової області, це? Я думаю, це через розриви в . це не так вже й погано, як сума діраксових імпульсів у , але має перериви стрибків.хЦАП( t )хс( t )хЦАП( t )
як позбутися розривів стрибка? можливо, перетворить їх на розриви першої похідної. і ви робите це за допомогою інтеграції в безперервній часовій області. тому утримування першого порядку - це те, де вихід ЦАП здійснюється через інтегратор з функцією передачі але ми намагаємось скасувати ефекти інтегратора за допомогою диференціатора, виконаного в домен дискретного часу вихід цього дискретного диференціатора часу або Z-перетворення1j 2 πfТx [ n ] - x [ n - 1 ]Х( z) -z- 1Х( z) = X( z) ( 1 -z- 1)
передавальною функцією цього диференціатора є або, у безперервній області Фур'є, . це змушує перемножувати функцію передачі першого порядку функцією інтегратора безперервного часу, дискретного диференціатора часу та ZOH ЦАП.( 1 -z- 1)( 1 - (еj 2 πfТ)- 1) = 1 - (е- j 2 πfТ)
НFOH( f)=Ж- 1{годFOH( t ) }=(1 -еj 2 πfТj 2 πfТ)2=еj 2 πfТsinc2( fТ)
імпульсна відповідь на це
годFOH( t )= F{НFOH( f) }= ( прямо(t -Т2Т) ) ⊛ ( прямокутник(t -Т2Т) )=1Ттри(t - ТТ)
Тепер, продовжуючи це далі, утримання другого порядку матиме як безперервну нулю, так і першу похідну. це робиться шляхом повторної інтеграції в домен безперервного часу і намагання компенсувати її в області дискретного часу з іншим диференціатором. що перекидає інший фактор що означає з'єднання з іншим .еj πfТsinc( fТ)прямої(t -Т2Т)