Припустимо, у вас є сигнали та y ( t ) , перехресні кореляційні функції яких R x , y ( t ) - це не те, що вам подобається; ви хочете, щоб R x , y був подібний до імпульсу. Зауважимо, що у частотній області
F [ R x , y ] = S x , y ( f ) = X ( f ) Y ∗ ( f ) .x ( t )у( t )Rх , у( t )Rх , у
Ж[ Rх , у] = Sх , у( f) = X( f) Y∗( f) .
Таким чином , ви фільтрації сигналів через лінійні фільтри
і
ч , відповідно , щоб отримати
х ( т ) = х * г ,
Х ( п ) = Х ( е ) З ( е ) , і
у = у * год ,
Y ( f ) = Y ( f ) H ( f ) , і тепер їх перехресна кореляційна функція
ггодх^( t ) = x ∗ gХ^( f) = X( f) G ( f)у^= у∗ годY^( f) = Y( f) Н( f) якого перетворення Фур'є
F [ R х , у ] = S х , у ( е )Rх^, у^
то
є, R х , у є крос-кореляції
Rх,уз
Rч,г. Що ще важливіше, ви хочете вибрати
gі
h,щоб
поперечна спектральна щільністьG(f)Ж[ Rх^, у^] = Sх^, у^( f)= [ X( f) G ( f) ] [ Y( f) Н( f) ]∗= [ X( f) Y∗( f) ] [ Г ( ф) Н∗( f) ]= [ X( f) Y∗( f) ] [ Г∗( f) Н( f) ]∗,
Rх^, у^Rх , уRч , жггод по
г і
ч є мультиплікативний зворотним по відношенню до
крос-спектральна щільність X ( F ) Y * ( е ) з
ї та
у , або щото близько до нього. Якщо у вас є лише один сигнал і один фільтр, ви отримуєте результат, наданий Гільмаром (з поправками, як це подано в моєму коментарі). В будь-якому випадку питання щодо компенсації спектральних нулів або взагалі частотних смуг, де сигнали мають мало енергії, все ще залишається.
Г ( ф) Н∗( f)ггод Х( f) Y∗( f)ху